在實際的加工應用中，電離的產生會被很多商家考慮，在判定是否影響激光切割機正常加工產生的效果，是否激光設備不能夠加工此材料，經過分析激光的強度往往要調節至略高于材料的損傷閾值。為了考慮超臨界等離子體加熱，需要建立一個完整的輻射流體動力學模型，其中應該考慮激光切割機的等離子體形成、多次電離、材料狀態方程、沖擊波產生與輻射冷卻、傳導和等離子體膨脹。現在已有一維的歐拉一拉格朗日程序能夠進行這方面的計算。例如，用強度為I=5×l0\14W/cm2、脈寬為500fs、波長為1053nm的激光輻照熔融石英，該程序計算出來的壓力和溫度見在zui大輻照強度處（t=1ps），通過吸收激光的能量可將材料趨膚層加熱到約12 5eVo因此，激光到達材料表面后，在脈沖期間激光將能量沉積到趨膚層并開始產生電離。在接下來的幾個皮秒內，沉積的能量一方面以沖擊波和電子傳導的形式耗散；另一方面，zui初的等離子體通過膨脹離開材料表面并產生輻射，這也要損耗能量。即使在特殊的條件下，也只有大約1m的深度能加熱到～1eV.

    等離子體前緣以2×10\7cm/s的膨脹速度噴出而離開材料表面，這一過程接下去要持續納秒級的時間.剛開始時，沖擊波向材料內部發射的強度比較大，可達12Mbar，傳播速度可達4.8×l0\5CM/S.但能量損耗也十分快，沖擊波的壓力在開始1UM內很快就下降至幾十個千帕，小于材料的屈服應力。就是說，這種熱或沖擊影響區的線度可局限在激光輻照處不到1um的范圍，這就為我們提供了*的加工精度。
    在短脈沖激光切割機材料加工中，臨界密度等離子的形成有一個重要的效應。臨界密度面一旦形成，光束在臨界既存在能量被吸收又要發生反射。對于大多數情況下的等離子體，由于其標長L等于或大于入射光的波長，即L≥r，因此在臨界面存在很強的吸收。等離子體zui大標長近似為Lm≈vs-cp，其中離子聲速v=（zkt/mion）1/2≈1×10\6cm/s.這里，我們感興趣的脈寬是小于lOfs，所以對應芝zui大標長Lmax≈0.1um，比入射光波長小得多。即等離子體吸收一般都較弱，大部分能量在臨界面發生反射。給出了透明熔融石英面的反射率與入射激光強度的關系。從中還可以看到，在損傷閾值（≈10\13W/cm2）附近，臨界密度要到脈沖的后期才能形成，所以只有激光脈沖的尾部才經歷反射然而，如果改變激光切割機中激光的強度使之高于材料的損傷閾值，臨界密度在脈沖的前沿就能達到，在臨界密度面將超過90%的反射率。通過對反射光波相面的測量證明，光輻照范圍的等離子體zui大標長<0.1.

    對于熔融石英材料，采用激光加工，在526nm和1053nm波長、脈寬由lOfs至lOps以上的激光切割機中的激光輻照下，按照上面所描述的等離子體模型計算出來的損傷閾值與實驗測量值進行了比較.理論上定義某點的損傷通量，是該點自由電子的密度要達到等離子體的臨界密度（≈l0\21cm-3）.中的實線是在無可調參數的情況下理論上計算的損傷通量。由于多光子電離產生初始電子伴隨的快速雪崩，使理論上預言的損傷閾值與發生損傷時實際存在的自由電子密度的關系不是很大。一個較低的限制條件是傳導電子的能量密度要等于晶格（≈l0\19cm-3）的結合能。應用這個限制條件會使損傷閾值的理論值降低大約20%.當脈沖寬度低于loOfs時，理論預言的損傷閾值漸漸接近于多光子電離的情況。而在長脈沖范圍（z->20ps），數據擬合表明損傷閾值與脈寬的依賴關系正比于r12，因此，在脈沖期間能表現出電子能量轉移給晶格以及能量擴散的特征。在自然界，損傷是一種與物質表面熔化、沸騰相關的熱效應。對于長脈沖，在沒有嚴重的碰撞電離的情況下，則存在晶格的加熱及隨之的熱損傷。